மின்சார இருமுனையின் கணம் சூத்திரத்தால் கண்டறியப்படுகிறது. மூலக்கூறுகள் மற்றும் இருமுனை கணங்களின் மின் பண்புகள்

இருமுனை தருணம் மின்சாரம்,திசையன் அளவு நேர்மறை பரவலின் சமச்சீரற்ற தன்மையை வகைப்படுத்துகிறது. மற்றும் மறுக்கவும். மின் நடுநிலை அமைப்பில் கட்டணம். சம அளவிலான இரண்டு கட்டணங்கள் +கேமற்றும் Chqமின்சாரத்தை உருவாக்குகிறது D. m உடன் இருமுனையம் = ql,இதில் l என்பது கட்டணங்களுக்கு இடையே உள்ள தூரம். கட்டண முறைக்கு iஆரம் திசையன்கள் i, மூலக்கூறுகள் மற்றும் மோல். அமைப்புகள் மையங்கள் வைக்கப்படும். கட்டணங்கள் q A நிலைகளுடன் ஒத்துப்போகின்றன அணுக்கருக்கள்(ஆரம் திசையன்கள் r A), மற்றும் மின்னணு விநியோகம் நிகழ்தகவு அடர்த்தி r (r) மூலம் விவரிக்கப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், டி.எம். டி.எம் திசையன் ஈர்ப்பு எதிர்மறை மையத்திலிருந்து இயக்கப்படுகிறது. ஈர்ப்பு மையத்தை நோக்கி நேர்மறை கட்டணங்கள். வேதியியலில். டி.எம் மூலக்கூறுகளின் இலக்கியத்தில் சில சமயங்களில் எதிர் திசையில் குறிப்பிடப்படுகிறது. தனிப்பட்ட இரசாயனங்கள் பற்றிய டி யோசனை அடிக்கடி அறிமுகப்படுத்தப்படுகிறது. இணைப்புகள், இதன் திசையன் கூட்டுத்தொகை மூலக்கூறின் மூலக்கூறு அமைப்பை அளிக்கிறது. இந்த வழக்கில், டி.எம் இணைப்புகள் இரண்டு நேர்மறையானவைகளால் தீர்மானிக்கப்படுகின்றன. பிணைப்பு மற்றும் விநியோகத்தை உருவாக்கும் அணுக்களின் கருக்களின் கட்டணங்கள் எதிர்மறையானவை. (மின்னணு) கட்டணம். டி.எம். அணுக்களில் ஒன்றை நோக்கி எலக்ட்ரான் மேகத்தின் இடப்பெயர்ச்சி காரணமாக இணைப்பு ஏற்படுகிறது. தொடர்பு அழைக்கப்பட்டது தொடர்புடைய D. m பூஜ்ஜியத்திலிருந்து கணிசமாக வேறுபடும். ஒரு மூலக்கூறில் தனிப்பட்ட பிணைப்புகள் துருவமாக இருக்கும் போது வழக்குகள் சாத்தியமாகும், மேலும் மூலக்கூறின் மொத்த மூலக்கூறு நிறை பூஜ்ஜியமாக இருக்கும்; அத்தகைய மூலக்கூறுகள் அழைக்கப்படுகின்றன துருவமற்ற (உதாரணமாக, CO 2 மற்றும் CCL 4 மூலக்கூறுகள்). ஒரு மூலக்கூறின் D.m பூஜ்ஜியத்திலிருந்து வேறுபட்டால், அது அழைக்கப்படுகிறது. துருவ. எடுத்துக்காட்டாக, H 2 O மூலக்கூறு துருவமானது; இரண்டு துருவ OH பிணைப்புகளின் d.m இன் கூட்டுத்தொகை பூஜ்ஜியம் அல்லாத d.m., பிணைப்பு கோணம் HOH இன் இருசமயத்துடன் இயக்கப்படுகிறது. ஒரு மூலக்கூறின் மூலக்கூறு நிறை அளவின் வரிசை எலக்ட்ரான் சார்ஜ் (1.6.10 - 19 C) மற்றும் இரசாயன நீளத்தின் தயாரிப்பு மூலம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. இணைப்பு (சுமார் 10 - 10 மீ), அதாவது இது 10 - 29 சி. எம்.விகுறிப்பு புத்தகங்கள் டி.எம் மூலக்கூறுகள் டெபியில் (டி அல்லது டி) கொடுக்கப்பட்டுள்ளன. 1 D = 3.33564.10 - 30 Cl. மீ ஸ்பெக்ட்ரோஸ்கோபிக் மூலக்கூறுகளின் D. m ஐ தீர்மானிப்பதற்கான முறைகள் ஸ்பெக்ட்ரல் கோடுகளை மின் கோடுகளாக பிரிக்கும் மற்றும் மாற்றும் விளைவுகளை அடிப்படையாகக் கொண்டவை. புலம் (ஸ்டார்க் விளைவு). நேரியல் மூலக்கூறுகள் மற்றும் சமச்சீர் மேல் வகையின் மூலக்கூறுகளுக்கு, டைனமிக் பொறிமுறையை கோடுகளின் ஸ்டார்க் பிரிப்புடன் இணைக்கும் சரியான வெளிப்பாடுகள் அறியப்படுகின்றன.இந்த முறை மிக அதிகமாக கொடுக்கிறது. D. m இன் அளவின் சரியான மதிப்புகள் (10 - 4 D வரை), மற்றும் D. m இன் திசையின் துல்லியம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது D. m ஐ தீர்மானிப்பது அதன் முழுமையான மதிப்பிலிருந்து கிட்டத்தட்ட சுயாதீனமானது. அளவுகள். இது பல ஹைட்ரோகார்பன் மூலக்கூறுகளின் மிகச் சிறிய D. m இன் மிகத் துல்லியமான மதிப்புகளைப் பெறுவதை சாத்தியமாக்கியது, இது மற்ற முறைகளால் நம்பத்தகுந்த முறையில் தீர்மானிக்க முடியாது. எனவே, ப்ரோபேனின் D. m 0.085 b 0.001 D, Propylene 0.364 b 0.002 D, propyne 0.780 b 0.001 D, toluene 0.375 b 0.01 D, azulene 0.796 b 0. மைக்ரோஸ்கோப் 0. , கனமான தனிமங்களின் அணுக்களைக் கொண்டிருக்காத சிறிய மூலக்கூறுகள். திசையன் D. m மூலக்கூறின் திசை b. சோதனை மற்றும் மூலம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது ஜீமான் விளைவுஇரண்டாவது வரிசை. டாக்டர். மின்கடத்தா அளவீடுகளை அடிப்படையாகக் கொண்ட ஒரு குழு டி.எம். ஊடுருவும் தன்மை இ இன்-வா. இந்த முறைகள் 10 ஆயிரத்துக்கும் மேற்பட்ட மூலக்கூறுகளின் டி.எம். அளவிடப்பட்ட மதிப்பு இ வாயு, தூய திரவம் அல்லது நீர்த்தவற்றிலிருந்து மாற்றம். தீர்வு, அதாவது மேக்ரோஸ்கோபிக். மின்கடத்தாவின் பண்புகள், D. m இன் மதிப்பு மின்கடத்தா துருவமுனைப்புக் கோட்பாட்டின் அடிப்படையில் அமைந்துள்ளது. மின்சாரம் பயன்படுத்தும்போது அது நம்பப்படுகிறது மின்கடத்தா மீது புலங்கள் நிரம்பியுள்ளன ஆர் (சராசரி D. m. தொகுதி அலகு) தூண்டப்பட்ட அல்லது தூண்டப்பட்ட, துருவமுனைப்பைக் கொண்டுள்ளது ஆர் எம் மற்றும் நோக்குநிலை துருவமுனைப்பு ஆர் op மற்றும் m Langevin-Debye சமன்பாட்டுடன் தொடர்புடையது:

M என்பது mol. நிறை, d - அடர்த்தி, a - மூலக்கூறுகள், N A - அவகாட்ரோவின் எண், k-போல்ட்ஸ்மேன் மாறிலி, டி - ஏபிஎஸ். டி-ரா. மின்கடத்தா அளவீடுகள் ஊடுருவல் ஒரு நிலையான புலத்தில் அல்லது குறைந்த அதிர்வெண்களில் மேற்கொள்ளப்படுகிறது, இது புலம் முழுவதும் மூலக்கூறுகளின் முழுமையான நோக்குநிலையை உறுதி செய்கிறது. அதிகபட்சம். முறையின் பொதுவான பதிப்பு - நீர்த்தலில் அளவீடுகள். துருவமற்ற கரைப்பான்களின் தீர்வுகள் - கரைந்த பொருள் மற்றும் கரைப்பான் ஆகியவற்றின் துருவமுனைப்புகளின் சேர்க்கை கருதப்படுகிறது. சில உறுப்புகளின் துருவ மூலக்கூறுகளின் ஒப்பீடு. பெறப்பட்ட இணைப்புகள் வெவ்வேறு முறைகள், அட்டவணையில் காட்டப்பட்டுள்ளது.


மூலக்கூறுகளின் மூலக்கூறு பண்புகள் பற்றிய தரவைப் பயன்படுத்துவதற்கான மிக முக்கியமான பகுதி கட்டமைப்பு ஆய்வுகள், மூலக்கூறுகளின் இணக்கத்தை நிறுவுதல், ஒரு பொருளின் இணக்கமான மற்றும் ஐசோமெரிக் கலவை மற்றும் வெப்பநிலையைச் சார்ந்தது. மூலக்கூறுகளின் எலக்ட்ரான் அடர்த்தியின் மதிப்புகள் மூலக்கூறுகளில் எலக்ட்ரான் அடர்த்தியின் விநியோகம் மற்றும் தனிப்பட்ட மாற்றீடுகளின் தன்மையில் இந்த விநியோகத்தின் சார்பு ஆகியவற்றை தீர்மானிக்க உதவுகிறது. பொதுவான வழக்கில், டி.எம் இன் கட்டமைப்பு விளக்கத்திற்கு சோதனைகளின் ஒப்பீடு தேவைப்படுகிறது. குவாண்டம் இயக்கவியல் மூலம் பெறப்பட்ட மதிப்புகளுடன் கூடிய அளவுகள். தனிப்பட்ட பிணைப்புகள் மற்றும் அணுக் குழுக்களின் இயக்கவியலைப் பயன்படுத்தி கணக்கீடு அல்லது சேர்க்கை திசையன் திட்டத்தைப் பயன்படுத்துதல். பிந்தையவை அதிர்வுகளின் தீவிரத்தால் கண்டறியப்படுகின்றன. உறிஞ்சும் பட்டைகள், அல்லது சில சமச்சீர் மூலக்கூறுகளின் திசையன் சிதைவு மூலம். திசையன் சேர்க்கை திட்டத்தைப் பயன்படுத்தி கணக்கீடுகள் பல்வேறு கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ளலாம் ஸ்டீரியோகெமிக்கல் வெளிப்பாடுகள் கடினத்தன்மை, எடுத்துக்காட்டாக, கடினமான அல்லது இலவசம். உள் மூலக்கூறின் சுழற்சி. அதிக சமச்சீர் மோல். தலைகீழ் மையம், இரண்டு பரஸ்பர செங்குத்து அச்சுகள் அல்லது சமச்சீர் விமானத்திற்கு செங்குத்தாக இருக்கும் கட்டமைப்புகள், ஒரு மூலக்கூறின் மாறும் கட்டமைப்பின் இருப்பு அல்லது இல்லாமையின் அடிப்படையில் ஒரு மாறும் அமைப்பைக் கொண்டிருக்கக்கூடாது எந்த உறுப்புகளும் இல்லாமல் ஒன்று அல்லது மற்றொரு அமைப்பு. தத்துவார்த்த கணக்கீடுகள். எனவே, பூஜ்ஜியத்திற்கு சமத்துவத்தை பரிசோதிப்போம். அமினோக்சிடிபியூட்டில்போரேனின் (சூத்திரம் I) டைமரின் dm, அது ஒரு தலைகீழ் மையத்துடன் நிலையான நாற்காலி போன்ற இணக்கத்தின் வடிவத்தில் உள்ளது என்பதற்கு சான்றாக செயல்படுகிறது. மாறாக, 1.57 D மற்றும் 1.41 D க்கு சமமான tianthrene (II, X = S) மற்றும் selenanthrene (II, X = Se) ஆகியவற்றில் D. m இருப்பது, அவற்றுக்கான ஒரு மையச்சீரற்ற அமைப்பை விலக்குகிறது. தட்டையானது.


எழுத்.:மின்கின் V.I., Osipov O.A., Zhdanov Yu.A., கரிம வேதியியலில் இருமுனை தருணங்கள். எல்., 1968; Osipov O. A., Minkin V. I., Garnovsky A. D., Handbook of dipole moments, 3rd ed.. M., 1971; Exner O., கரிம வேதியியலில் இருமுனை தருணங்கள், Stuttg., 1975. V. I. முன்கின்.

இரசாயன கலைக்களஞ்சியம். - எம்.: சோவியத் என்சைக்ளோபீடியா. எட். ஐ.எல். நுன்யன்ட்ஸ். 1988 .

பெரும்பாலும் பண்புகளை கண்டுபிடிக்க வேண்டிய அவசியம் உள்ளது மின்சார புலம், இடத்தின் ஒரு சிறிய பகுதியில் உள்ளமைக்கப்பட்ட கட்டண முறையால் உருவாக்கப்பட்டது. அத்தகைய கட்டண முறைக்கு ஒரு எடுத்துக்காட்டு மின்சாரம் சார்ஜ் செய்யப்பட்ட கருக்கள் மற்றும் எலக்ட்ரான்களைக் கொண்ட அணுக்கள் மற்றும் மூலக்கூறுகள். துகள்கள் அமைந்துள்ள பகுதியின் அளவை விட கணிசமாக பெரிய தூரத்தில் புலத்தை நீங்கள் கண்டுபிடிக்க வேண்டும் என்றால், துல்லியமான ஆனால் சிக்கலான சூத்திரங்களைப் பயன்படுத்த வேண்டிய அவசியமில்லை.
  மின்சார புலம் புள்ளி கட்டணங்களின் தொகுப்பால் உருவாக்கப்படட்டும் q k (k = 1, 2, …, N), விண்வெளியின் ஒரு சிறிய பகுதிக்குள் அமைந்துள்ளது, அதன் சிறப்பியல்பு பரிமாணங்களை நாங்கள் குறிப்பிடுகிறோம் எல்(படம் 285).

அரிசி. 285
  மின்சார புலத்தின் சிறப்பியல்புகளை கணக்கிட, ஒரு கட்டத்தில் ஏதொலைவில் அமைந்துள்ளது ஆர், கணிசமாக அதிகமாக உள்ளது எல், கணினியின் அனைத்து கட்டணங்களும் "ஒருங்கிணைக்கப்படலாம்" மற்றும் கட்டண முறையானது புள்ளி கட்டணமாக கருதப்படலாம் கே, இதன் மதிப்பு அசல் அமைப்பின் கட்டணங்களின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமம்

  கட்டண அமைப்பு அமைந்துள்ள பகுதியில் எந்த இடத்திலும் இந்த கட்டணம் மனரீதியாக அமைந்திருக்கும் q k (k = 1, 2, …, N), எப்போதிலிருந்து எல்<< r , ஒரு சிறிய பகுதியில் உள்ள நிலையில் மாற்றம் கேள்விக்குரிய புள்ளியில் புலத்தில் ஏற்படும் மாற்றத்தில் சிறிய விளைவையே ஏற்படுத்தும்.
  இந்த தோராயத்தின் கட்டமைப்பிற்குள், அறியப்பட்ட சூத்திரங்களைப் பயன்படுத்தி மின்சார புலத்தின் தீவிரம் மற்றும் திறன் தீர்மானிக்கப்படுகிறது.

  கணினியின் மொத்த கட்டணம் பூஜ்ஜியமாக இருந்தால், சுட்டிக்காட்டப்பட்ட தோராயமானது மிகவும் கடினமானதாக இருக்கும், இது மின்சார புலம் இல்லை என்ற முடிவுக்கு வழிவகுக்கிறது.
  பரிசீலனையில் உள்ள அமைப்பின் நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை கட்டணங்களை தனித்தனியாக மனரீதியாக சேகரிப்பதன் மூலம் மிகவும் துல்லியமான தோராயத்தைப் பெறலாம். அவற்றின் "மையங்கள்" ஒன்றோடொன்று தொடர்புடையதாக இருந்தால், அத்தகைய அமைப்பின் மின்சார புலம் இரண்டு புள்ளி கட்டணங்களின் புலம் என விவரிக்கப்படலாம், அளவு மற்றும் எதிரெதிர் அடையாளத்தில், ஒருவருக்கொருவர் ஒப்பிடும்போது இடமாற்றம் செய்யப்படுகிறது. பண்புகளைப் படித்த பிறகு, இந்த தோராயத்தில் கட்டண முறையின் துல்லியமான விளக்கத்தை சிறிது நேரம் கழித்து தருவோம் மின்சார இருமுனையம்.
மின்சார இருமுனையம் என்பது சம அளவு மற்றும் எதிரெதிர் அடையாளத்தின் இரண்டு புள்ளி கட்டணங்களைக் கொண்ட ஒரு அமைப்பாகும், இது ஒருவருக்கொருவர் குறுகிய தூரத்தில் அமைந்துள்ளது.
  இரண்டு புள்ளி கட்டணங்களைக் கொண்ட இருமுனையினால் உருவாக்கப்பட்ட மின்சார புலத்தின் பண்புகளை கணக்கிடுவோம் +கேமற்றும் −qதொலைவில் அமைந்துள்ளது அஒருவருக்கொருவர் (படம் 286).

அரிசி. 286
  முதலில், அதன் அச்சில் இருமுனையின் ஆற்றல் மற்றும் மின்சார புல வலிமையைக் கண்டுபிடிப்போம், அதாவது இரண்டு கட்டணங்கள் வழியாக செல்லும் நேர்கோட்டில். புள்ளியை விடுங்கள் ஏ, தொலைவில் உள்ளது ஆர்இருமுனையின் மையத்தில் இருந்து, நாம் அதைக் கருதுவோம் ஆர் >> ஏ. சூப்பர்போசிஷன் கொள்கைக்கு இணங்க, கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியில் புலம் திறன் வெளிப்பாடு மூலம் விவரிக்கப்படுகிறது

கடைசி கட்டத்தில் இரண்டாவது சிறிய அளவை நாங்கள் புறக்கணித்தோம் (a/2) 2ஒப்பிடும்போது ஆர் 2. மின்புல வலிமை வெக்டரின் அளவையும் சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின் அடிப்படையில் கணக்கிடலாம்

புலத்தின் வலிமை மற்றும் புல வலிமைக்கு இடையிலான உறவைப் பயன்படுத்தி புல வலிமையைக் கணக்கிடலாம் E x = −Δφ/Δx. இந்த வழக்கில், தீவிர திசையன் இருமுனை அச்சில் இயக்கப்படுகிறது, எனவே அதன் மாடுலஸ் பின்வருமாறு கணக்கிடப்படுகிறது


இருமுனைப் புலமானது ஒரு புள்ளி சார்ஜ் புலத்தை விட வேகமாக பலவீனமடைகிறது, எனவே இருமுனை புலத்தின் திறன் தூரத்தின் சதுரத்திற்கு நேர்மாறான விகிதத்தில் குறைகிறது, மேலும் புலத்தின் வலிமை தூரத்தின் கனசதுரத்திற்கு நேர்மாறான விகிதத்தில் குறைகிறது.
  இதேபோன்ற, ஆனால் மிகவும் சிக்கலான வழியில், நீங்கள் ஒரு தன்னிச்சையான புள்ளியில் ஒரு இருமுனையின் ஆற்றல் மற்றும் புல வலிமையைக் கண்டறியலாம், அதன் நிலை துருவ ஆயத்தொலைவுகளைப் பயன்படுத்தி தீர்மானிக்கப்படுகிறது: இருமுனையத்தின் மையத்திற்கான தூரம் ஆர்மற்றும் கோணம் θ (படம் 287).

அரிசி. 287
  சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின்படி, ஒரு கட்டத்தில் புலம் சாத்தியம் ஏசமம்

என்று கருதி ஆர் >> ஏ, சூத்திரம் (6) தோராயங்களைப் பயன்படுத்தி எளிமைப்படுத்தப்படலாம்

இந்த வழக்கில் நாம் பெறுகிறோம்

  மின்சார புல வலிமை திசையன் ஈவசதியாக இரண்டு கூறுகளாக சிதைகிறது: ரேடியல் ஈ ஆர், இந்த புள்ளியை இருமுனையின் மையத்துடன் இணைக்கும் நேர் கோட்டின் வழியாகவும், அதற்கு செங்குத்தாகவும் இயக்கப்படுகிறது Eθ(படம் 288).

அரிசி. 288
  இந்த விரிவாக்கத்துடன், ஒவ்வொரு கூறுகளும் கண்காணிப்பு புள்ளியின் ஒவ்வொரு ஆயத்தொலைவுகளின் மாற்றத்தின் திசையில் இயக்கப்படுகின்றன, எனவே புல வலிமை மற்றும் சாத்தியமான மாற்றத்தை இணைக்கும் உறவிலிருந்து காணலாம்.
  புல வலிமை வெக்டரின் கூறுகளைக் கண்டறிய, கண்காணிப்பு புள்ளி தொடர்புடைய திசையன்களின் திசையில் இடம்பெயர்ந்தால், சாத்தியமான மாற்றத்தின் விகிதத்தை எழுதுகிறோம் (படம் 289).

அரிசி. 289
ரேடியல் கூறு பின்னர் உறவால் வெளிப்படுத்தப்படும்


  செங்குத்து கூறுகளை கணக்கிட, செங்குத்து திசையில் ஒரு சிறிய இடப்பெயர்ச்சியின் அளவு பின்வருமாறு கோணத்தில் மாற்றம் மூலம் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது என்பதை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ள வேண்டும். Δl = rΔθ.
எனவே, இந்த புல கூறுகளின் அளவு சமமாக இருக்கும்


  கடைசி உறவைப் பெறும்போது, ​​நாங்கள் பயன்படுத்தினோம் முக்கோணவியல் சூத்திரம்கொசைன்களின் வேறுபாடு மற்றும் சிறியவற்றுக்கு செல்லுபடியாகும் தோராயமான உறவு Δθ :
sinΔθ ≈ Δθ.
  இதன் விளைவாக உறவுகள் ஒரு தன்னிச்சையான புள்ளியில் இருமுனை புலத்தை முழுவதுமாக தீர்மானிக்கிறது மற்றும் இந்த புலத்தின் புலக் கோடுகளின் படத்தை உருவாக்குவதை சாத்தியமாக்குகிறது (படம் 290).

அரிசி. 290
  இருமுனையத்தின் திறன் மற்றும் புல வலிமையை நிர்ணயிக்கும் அனைத்து சூத்திரங்களிலும், இருமுனை கட்டணங்களில் ஒன்றின் மதிப்பு மற்றும் கட்டணங்களுக்கு இடையிலான தூரம் மட்டுமே தோன்றும் என்பதை இப்போது கவனிக்கலாம். எனவே, இந்த தயாரிப்புதான் மின் பண்புகளின் முழுமையான பண்பு மற்றும் அழைக்கப்படுகிறது இருமுனை கணம்அமைப்புகள். இருமுனையமானது இரண்டு புள்ளி கட்டணங்களின் அமைப்பு என்பதால், அது உள்ளது அச்சு சமச்சீர், இதன் அச்சு கட்டணங்கள் வழியாக செல்லும் நேர்கோடு. எனவே, பணிக்காக முழு பண்புகள்இருமுனை, இருமுனை அச்சின் நோக்குநிலையும் குறிக்கப்பட வேண்டும். இதைச் செய்வதற்கான எளிதான வழி கேட்பது இருமுனை கண திசையன், இதன் அளவு இருமுனை கணத்திற்கு சமம் மற்றும் திசை இருமுனை அச்சுடன் ஒத்துப்போகிறது

எங்கே அஇருமுனை 1 இன் எதிர்மறை மற்றும் நேர்மறை கட்டணங்களை இணைக்கும் திசையன். ஒரு இருமுனையின் இந்த பண்பு மிகவும் வசதியானது மற்றும் பல சந்தர்ப்பங்களில் சூத்திரங்களை எளிதாக்க அனுமதிக்கிறது, அவர்களுக்கு ஒரு திசையன் வடிவத்தை அளிக்கிறது. எடுத்துக்காட்டாக, சூத்திரம் (6) மூலம் விவரிக்கப்பட்டுள்ள தன்னிச்சையான புள்ளியில் உள்ள இருமுனை புலம் திறனை திசையன் வடிவத்தில் எழுதலாம்.

  இருமுனையின் திசையன் பண்பு, அதன் இருமுனை தருணத்தை அறிமுகப்படுத்திய பிறகு, மற்றொரு எளிமைப்படுத்தும் மாதிரியைப் பயன்படுத்துவது சாத்தியமாகும் - ஒரு புள்ளி இருமுனை: கட்டண அமைப்பு, அதன் வடிவியல் பரிமாணங்கள் புறக்கணிக்கப்படலாம், ஆனால் இருமுனை கணம் 2 உள்ளது.
மின்சார புலத்தில் இருமுனையின் நடத்தையை நாம் கருத்தில் கொள்வோம்.

அரிசி. 291
  ஒருவருக்கொருவர் ஒரு நிலையான தூரத்தில் அமைந்துள்ள இரண்டு புள்ளி கட்டணங்கள் ஒரு சீரான மின்சார புலத்தில் வைக்கப்படட்டும். படைகள் களத்தில் இருந்து வரும் குற்றச்சாட்டுகளின் அடிப்படையில் செயல்படுகின்றன F = ±qE, அளவில் சமம் மற்றும் திசையில் எதிர். இருமுனையில் செயல்படும் மொத்த விசை பூஜ்ஜியமாகும், ஆனால் இந்த சக்திகள் வெவ்வேறு புள்ளிகளுக்குப் பயன்படுத்தப்படுகின்றன, எனவே இவற்றின் மொத்த கணம் பூஜ்ஜியத்திலிருந்து வேறுபட்டது, ஆனால் சமம்

எங்கே α - புல வலிமை திசையன் மற்றும் இருமுனை கண திசையன் இடையே உள்ள கோணம். சக்தியின் ஒரு கணத்தின் இருப்பு அமைப்பின் இருமுனை கணம் மின்சார புலம் வலிமை திசையன் திசையில் சுழற்ற முனைகிறது என்ற உண்மைக்கு வழிவகுக்கிறது.
  இருமுனையில் செயல்படும் சக்தியின் கணம் அதன் இருமுனை கணத்தால் முழுமையாக தீர்மானிக்கப்படுகிறது என்பதை நினைவில் கொள்ளவும். நாம் முன்பு காட்டியது போல, கணினியில் செயல்படும் சக்திகளின் கூட்டுத்தொகை பூஜ்ஜியமாக இருந்தால், சக்திகளின் மொத்த கணம் இந்த கணம் கணக்கிடப்படும் அச்சைப் பொறுத்தது அல்ல. இருமுனையின் சமநிலை நிலை புலத்தில் உள்ள திசைக்கு ஒத்திருக்கிறது α = 0 , மற்றும் அவருக்கு எதிராக α = π இருப்பினும், முதல் சமநிலை நிலை நிலையானது என்பதைக் காட்டுவது எளிது, ஆனால் இரண்டாவது இல்லை.
ஒரு மின்சார இருமுனையம் சீரற்ற மின்சார புலத்தில் இருந்தால், இருமுனையின் கட்டணங்களில் செயல்படும் சக்திகள் வேறுபட்டவை, எனவே இதன் விளைவாக வரும் விசை பூஜ்ஜியமல்ல.
  எளிமைக்காக, இருமுனை அச்சு வெளிப்புற மின்சார புல வலிமை திசையன் திசையுடன் ஒத்துப்போகிறது என்று கருதுவோம். இணக்கமான அச்சு xபதற்றம் திசையன் (படம் 292) திசையுடன் அமைப்புகளை ஒருங்கிணைக்கவும்.

அரிசி. 292
  இதன் விளைவாக இருமுனையில் செயல்படும் விசையானது இருமுனையின் கட்டணங்களில் செயல்படும் விசைகளின் திசையன் தொகைக்கு சமம்,

  இங்கே E(x)எதிர்மறை மின்னூட்டம் அமைந்துள்ள இடத்தில் புல வலிமை, E(x + a)நேர்மறை சார்ஜ் புள்ளியில் - பதற்றம். கட்டணங்களுக்கு இடையே உள்ள தூரம் சிறியதாக இருப்பதால், மின்னழுத்த வேறுபாடு தீவிரம் மற்றும் இருமுனையின் அளவு ஆகியவற்றின் மாற்றத்தின் விளைபொருளாகக் குறிப்பிடப்படுகிறது. இவ்வாறு, ஒரு சீரற்ற புலத்தில், இருமுனையில் ஒரு விசை செயல்படுகிறது, புலத்தை அதிகரிக்கும் திசையில் இயக்கப்படுகிறது அல்லது இருமுனையானது வலுவான புலத்தின் பகுதிக்கு இழுக்கப்படுகிறது.
  முடிவில், தன்னிச்சையான கட்டண முறையின் இருமுனைத் தருணத்தின் கடுமையான வரையறைக்குத் திரும்புவோம். இரண்டு கட்டணங்களைக் கொண்ட அமைப்பின் இருமுனைத் தருணத்தின் திசையன் (படம் 293),

அரிசி. 293
என எழுதலாம்

நாம் இப்போது கட்டணங்களை எண்ணினால், இந்த சூத்திரம் படிவத்தை எடுக்கும்

கட்டணங்களின் அளவுகள் ஒரு இயற்கணித அர்த்தத்தில் புரிந்து கொள்ளப்படுகின்றன, அவற்றின் அறிகுறிகளை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்கின்றன. கடைசி சூத்திரம் ஒரு தன்னிச்சையான கட்டணங்களின் அமைப்புக்கு வெளிப்படையான பொதுமைப்படுத்தலை அனுமதிக்கிறது (அதன் அடிப்படையானது சூப்பர்போசிஷன் கொள்கை)

  இந்த சூத்திரம் ஒரு தன்னிச்சையான கட்டண முறையின் இருமுனை கணத்தை அதன் உதவியுடன் தீர்மானிக்கிறது, ஒரு தன்னிச்சையான கட்டண முறையை ஒரு புள்ளி இருமுனையத்தால் மாற்றலாம் (படம் 294).

அரிசி. 294
  மின்னழுத்தம் கணினியின் பரிமாணங்களைத் தாண்டிய தொலைவில் கருதப்பட்டால், கட்டணங்கள் அமைந்துள்ள பகுதிக்குள் இருமுனையின் நிலை தன்னிச்சையானது, இயற்கையாகவே.

 சுயாதீன வேலைக்கான பணிகள்.
 1. இயற்கணிதத் தொகை பூஜ்ஜியமாக இருக்கும் தன்னிச்சையான கட்டண முறைக்கு, சூத்திரம் (11) மூலம் தீர்மானிக்கப்படும் இருமுனை கணம் குறிப்பு அமைப்பின் தேர்வைப் பொறுத்தது அல்ல என்பதை நிரூபிக்கவும்.
 2. அமைப்பின் வெகுஜன மையத்தின் ஒருங்கிணைப்புகளுக்கான சூத்திரங்களைப் போன்ற சூத்திரங்களைப் பயன்படுத்தி, அமைப்பின் நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை கட்டணங்களின் "மையங்களை" தீர்மானிக்கவும். அனைத்து நேர்மறை மற்றும் அனைத்து எதிர்மறை கட்டணங்களும் அவற்றின் "மையங்களில்" சேகரிக்கப்பட்டால், இரண்டு கட்டணங்களைக் கொண்ட இருமுனையைப் பெறுவோம். அதன் இருமுனை கணம் சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி கணக்கிடப்பட்ட இருமுனை கணத்துடன் ஒத்துப்போகிறது என்பதைக் காட்டு (11).
 3. இருமுனையின் அச்சில் அமைந்துள்ள ஒரு புள்ளி இருமுனையத்திற்கும் ஒரு புள்ளி கட்டணத்திற்கும் இடையிலான தொடர்பு சக்தியை வெளிப்படுத்தும் சூத்திரத்தை இரண்டு வழிகளில் பெறவும்: முதலில், இருமுனையிலிருந்து புள்ளி கட்டணத்தில் செயல்படும் சக்தியைக் கண்டறியவும்; இரண்டாவதாக, புள்ளிக் கட்டணத்திலிருந்து இருமுனையில் செயல்படும் சக்தியைக் கண்டறியவும்; மூன்றாவதாக, இந்த சக்திகள் அளவில் சமமாகவும், எதிர் திசையில் இருப்பதையும் உறுதிப்படுத்தவும்.

1 இருமுனைத் தருண திசையன் திசையை, கொள்கையளவில், எதிர் திசையில் அமைக்கலாம், ஆனால் வரலாற்று ரீதியாக இருமுனைத் தருணத்தின் திசை எதிர்மறையிலிருந்து நேர் மின்னூட்டமாக அமைக்கப்பட்டுள்ளது. இந்த வரையறையுடன், புலக் கோடுகள் இருமுனை தருண திசையனின் தொடர்ச்சியாகத் தெரிகிறது.
  2 மற்றொன்று, முதல் பார்வையில் அபத்தமானது, ஆனால் வசதியான சுருக்கம் என்பது விண்வெளியில் பிரிக்கப்பட்ட இரண்டு கட்டணங்களைக் கொண்ட ஒரு பொருள் புள்ளியாகும்.

புள்ளி கட்டண முறையின் ஆற்றல். சார்ஜ் செய்யப்பட்ட கடத்தியின் ஆற்றல்.

ஒரு தனிப்பட்ட புள்ளி கட்டணம் q கூட ஒருவித மின்னியல் ஆற்றல் கொண்டது. இந்த வழக்கில் புலம் வெளிப்பாடு மூலம் வழங்கப்படுகிறது எனவே மின்னூட்டத்திலிருந்து r தொலைவில் உள்ள ஆற்றல் அடர்த்தி சமமாக இருக்கும்

4πr 2 க்கு சமமான பரப்பளவு கொண்ட dr தடிமன் கொண்ட ஒரு கோள அடுக்கு, ஒரு தொகுதி உறுப்பு என எடுத்துக்கொள்ளலாம். மொத்த ஆற்றல்சாப்பிடுவேன்

சார்ஜ் செய்யப்பட்ட மின்தேக்கியின் ஆற்றல்.சார்ஜ் + உள்ள மின்தேக்கி தட்டின் சாத்தியத்தை விடுங்கள் கே, சமம், மற்றும் சார்ஜ் அமைந்துள்ள தட்டின் சாத்தியம் கே, சமம். அத்தகைய அமைப்பின் ஆற்றல்

சார்ஜ் செய்யப்பட்ட மின்தேக்கியின் ஆற்றலை இவ்வாறு குறிப்பிடலாம்

மின்சார இருமுனையம்- நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை மின் கட்டணங்களில் புள்ளி மற்றும் சமமான முழுமையான மதிப்பைக் கொண்ட ஒரு சிறந்த மின் நடுநிலை அமைப்பு.

வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், மின்சார இருமுனையம் என்பது சமமான முழுமையான மதிப்பின் இரண்டு எதிர் புள்ளி கட்டணங்களின் கலவையாகும், இது ஒருவருக்கொருவர் சிறிது தூரத்தில் அமைந்துள்ளது.

இடதுபுறத்தில் இருமுனையின் புலக் கோடுகள் உள்ளன, வலதுபுறத்தில் ஒரு இருமுனையின் (நீர் மூலக்கூறு) எடுத்துக்காட்டு உள்ளது.

இருமுனை தருணம்- திசையன் உடல் அளவு, சார்ஜ் செய்யப்பட்ட துகள்களின் (சார்ஜ் விநியோகம்) அமைப்பின் மின் பண்புகளை அது உருவாக்கும் புலம் மற்றும் அதன் மீது வெளிப்புற புலங்களின் விளைவு ஆகியவற்றின் அர்த்தத்தில் வகைப்படுத்துகிறது.

பூஜ்ஜியமற்ற இருமுனைத் தருணத்தைக் கொண்ட எளிமையான கட்டண முறையானது இருமுனையாகும் (சம அளவு கொண்ட எதிர் மின்னூட்டங்களைக் கொண்ட இரண்டு புள்ளி துகள்கள்). அத்தகைய அமைப்பின் மின்சார இருமுனை கணத்தின் முழுமையான மதிப்பு சமம் நேர்மறை மின்னூட்டத்தின் அளவின் தயாரிப்பு n மற்றும் கட்டணங்களுக்கு இடையிலான தூரம்எதிர்மறை கட்டணத்திலிருந்து நேர்மறைக்கு செலுத்தப்படுகிறது, அல்லது:

நேர்மறை மின்னூட்டத்தின் அளவு எங்கே, எதிர்மறை மின்னூட்டத்தில் தொடக்கம் மற்றும் நேர்மறை மின்னூட்டத்தில் முடிவடையும் ஒரு திசையன்.

இல் வெளிப்புற மின்சார புலம்மின்சார இருமுனையில் செயல்படுகிறது முறுக்குஇருமுனை கணம் புலத்தின் திசையில் திரும்பும் வகையில் அதைச் சுழற்ற முனைகிறது.

மின்கடத்தா மற்றும் அவற்றின் வகைப்பாடு. துருவமுனைப்பு திசையன் மற்றும் மின்கடத்தா உணர்திறன் தீர்மானித்தல். துருவ மற்றும் துருவமற்ற மின்கடத்தாக்களின் துருவமுனைப்பு.

மின்கடத்தா(இன்சுலேட்டர்) - மின்சாரத்தை நன்றாக நடத்தாத ஒரு பொருள்.

ஒரு மின்கடத்தாவின் முக்கிய சொத்து வெளிப்புற மின்சார புலத்தில் துருவமுனைக்கும் திறன் ஆகும்.

மின்கடத்தா துருவமுனைப்பு- வெளிப்புற மின்சார புலத்தின் செல்வாக்கின் கீழ் மின்கடத்தா அல்லது மின் இருமுனைகளின் சுழற்சியில் பிணைக்கப்பட்ட கட்டணங்களின் வரையறுக்கப்பட்ட இடப்பெயர்ச்சியுடன் தொடர்புடைய ஒரு நிகழ்வு, மற்றவை வெளிப்புற சக்திகள்அல்லது தன்னிச்சையாக.

மின்கடத்தாக்களின் துருவமுனைப்பு வகைப்படுத்தப்படுகிறது துருவமுனைப்பு திசையன். உடல் பொருள்மின் துருவமுனைப்பு திசையன் என்பது மின்கடத்தாவின் ஒரு யூனிட் தொகுதிக்கு இருமுனை தருணம் ஆகும். சில நேரங்களில் துருவமுனைப்பு திசையன் வெறுமனே துருவமுனைப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது.

மின்கடத்தா உணர்திறன்ஒரு பொருளின் (துருவமுனைப்பு) என்பது ஒரு இயற்பியல் அளவு, மின்சார புலத்தின் செல்வாக்கின் கீழ் துருவப்படுத்தப்படும் ஒரு பொருளின் திறனின் அளவீடு. மின்கடத்தா உணர்திறன் χ ε - போதுமான சிறிய புலங்களில் மின்கடத்தா P மற்றும் வெளிப்புற மின்சார புலம் E இன் துருவமுனைப்பு இடையே நேரியல் இணைப்பின் குணகம்:

, எங்கே ε 0 - மின் மாறிலி; வேலை ε 0 χ ε அழைக்கப்பட்டது முழுமையான மின்கடத்தா உணர்திறன்.

வெற்றிடத்தில் χ ε = 0 .

மின்கடத்தாவைப் பொறுத்தவரை, ஒரு விதியாக, இது நேர்மறையானது. மின்கடத்தா உணர்திறன் எதுவும் (பரிமாணமற்ற அளவு) இல் அளவிடப்படுகிறது.

பல மின்கடத்தா சிறப்புகளை வெளிப்படுத்துகிறது உடல் பண்புகள். பைசோ எலக்ட்ரிக்ஸ் (உருமாற்றத்தின் செல்வாக்கின் கீழ், அவற்றின் மேற்பரப்பில் மின் கட்டணத்தைத் தூண்டலாம், அல்லது நேர்மாறாகவும்), பைரோ எலக்ட்ரிக்ஸ் (வெளிப்புற தாக்கங்கள் இல்லாத துருவமுனைப்பு), ஃபெரோஎலக்ட்ரிக்ஸ் (ஒரு குறிப்பிட்ட வெப்பநிலை வரம்பில் அவற்றின் சொந்த இருமுனை கணத்தை வைத்திருக்கும்) ஆகியவை இதில் அடங்கும். ), முதலியன

கட்டண முறை:

Q=q 1 +q 2 +…+q n =Σq i

சார்ஜிங் அமைப்பின் ஆழமான முறுக்கு

→ → → → → → → n→ →

p=r 1 q 1 +r 2 q 2 +…+r n q n =Σr i q i

26. வெக்டருக்கான காஸ் தேற்றம் இ.

ஒரு புள்ளி சார்ஜ் q இன் புலத்தை கருத்தில் கொள்வோம் மற்றும் சார்ஜ் (படம்) கொண்ட மூடிய மேற்பரப்பு S மூலம் திசையன் E இன் ஃப்ளக்ஸ் கணக்கிடுவோம். திசையன் E இன் கோடுகளின் எண்ணிக்கை ஒரு புள்ளி கட்டணம் +q இல் தொடங்கும் அல்லது ஒரு கட்டணம் -q இல் முடிவடையும் எண் q/ε0 க்கு சமமாக இருக்கும்.

சூத்திரத்தின்படி Ф[a] (=)N[தொடக்கம்] – N[முடிவு] எந்த மூடிய மேற்பரப்பிலும் திசையன் E ஓட்டம் எண்ணுக்கு சமம்கோடுகள் வெளியே செல்கின்றன, அதாவது. கட்டணத்தில் தொடங்கி, அது நேர்மறையாக இருந்தால், மற்றும் உள்ளே செல்லும் கோடுகளின் எண்ணிக்கை, அதாவது. எதிர்மறையாக இருந்தால் கட்டணத்தில் முடிவடையும். புள்ளிக் கட்டணத்தில் தொடங்கும் அல்லது முடிவடையும் கோடுகளின் எண்ணிக்கை q/ε0 க்கு சமமாக இருப்பதைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டு, Ф[E] = q/ε0 என்று எழுதலாம்.

ஃப்ளக்ஸின் அடையாளம் சார்ஜ் q இன் அடையாளத்துடன் ஒத்துப்போகிறது. இந்த சமத்துவத்தின் இரு பக்கங்களின் பரிமாணமும் ஒன்றுதான்.

இப்போது மூடிய மேற்பரப்பில் N புள்ளி கட்டணங்கள் q1, q2,...,q[N] உள்ளன என்று வைத்துக்கொள்வோம். சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின் காரணமாக, எல்லாக் கட்டணங்களாலும் உருவாக்கப்பட்ட புல வலிமை E ஆனது, ஒவ்வொரு கட்டணமும் தனித்தனியாக உருவாக்கப்பட்ட E[i] பலங்களின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமமாக இருக்கும்: E = ∑E[i].

எனவே Ф[E] = ∫ EdS= ∫ (∑E[i])=∑ ∫ E[i]dS. கூட்டுக் குறியின் கீழ் உள்ள ஒவ்வொரு ஒருங்கிணைப்பும் q[i]/ε0க்கு சமம். எனவே,

Ф[E]= ∫ EdS=1/ε0∑ q[i].

நிரூபிக்கப்பட்ட அறிக்கை காஸ் தேற்றம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. இந்த தேற்றம் ஒரு மூடிய மேற்பரப்பு வழியாக மின்சார புல வலிமை திசையன் ஃப்ளக்ஸ் இந்த மேற்பரப்பில் உள்ள கட்டணங்களின் இயற்கணிதத் தொகைக்கு சமமாக ε0 ஆல் வகுக்கப்படுகிறது என்று கூறுகிறது.

27. தொகுதி, மேற்பரப்பு மற்றும் நேரியல் சார்ஜ் அடர்த்தி. ஒன்று மற்றும் இரண்டு சார்ஜ் செய்யப்பட்ட விமானங்களின் புலம். சார்ஜ் செய்யப்பட்ட உருளை மற்றும் கோள மேற்பரப்புகளின் புலம். சார்ஜ் செய்யப்பட்ட பந்தின் புலம்.

1. தொடர்ச்சியான சார்ஜ் விநியோகத்தின் தொகுதி அடர்த்தி என்பது மின்னழுத்தத்திற்கான கட்டண விகிதமாகும்:

அங்கு ℮וֹ - தொகுதி ∆Vф (அவற்றின் அடையாளத்தை கணக்கில் எடுத்து) அடிப்படை கட்டணங்கள்; ∆Q என்பது ∆Vph இல் உள்ள மொத்த கட்டணமாகும். தொகுதி ∆Vф சிறியது, ஆனால் கணித அர்த்தத்தில் எண்ணற்றது அல்ல. ∆Vф குறிப்பிட்ட நிபந்தனைகளைப் பொறுத்தது.

2. நேரியல் அடர்த்தி மின் கட்டணம்- இந்த உறுப்பின் நீளம் பூஜ்ஜியமாக இருக்கும்போது, ​​கொடுக்கப்பட்ட கட்டணத்தைக் கொண்டிருக்கும் இந்த வரி உறுப்பின் நீளத்திற்கு ஒரு வரி உறுப்பில் அமைந்துள்ள மின் கட்டணத்தின் விகிதத்தின் வரம்பு.

3. மேற்பரப்பு சார்ஜ் அடர்த்தி

( σ = 1/(∆Sф∑[∆Sф] ℮1)=dQ/dS)

dS என்பது ஒரு எல்லையற்ற மேற்பரப்புப் பரப்பாகும்.

எல்லையற்ற சீரான சார்ஜ் செய்யப்பட்ட விமானத்தின் புலம். விமானத்தின் அனைத்து புள்ளிகளிலும் மேற்பரப்பு மின்னூட்ட அடர்த்தி ஒரே மாதிரியாகவும் σ க்கு சமமாகவும் இருக்கட்டும்; திட்டவட்டமாக, கட்டணத்தை நேர்மறையாகக் கருதுவோம். சமச்சீர் கருத்தில் இருந்து, எந்த புள்ளியிலும் புலத்தின் வலிமையானது விமானத்திற்கு செங்குத்தாக ஒரு திசையைக் கொண்டுள்ளது. உண்மையில், விமானம் முடிவில்லாதது மற்றும் ஒரே மாதிரியாக சார்ஜ் செய்யப்படுவதால், திசையன் E எந்த திசையிலும் இயல்பிலிருந்து விமானத்திற்கு விலகுவதற்கு எந்த காரணமும் இல்லை. விமானத்துடன் தொடர்புடைய சமச்சீர் புள்ளிகளில், புலத்தின் வலிமை அளவு மற்றும் எதிர் திசையில் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும் என்பது மேலும் தெளிவாகிறது. காஸின் தேற்றத்திலிருந்து, விமானத்திலிருந்து எந்த தூரத்திலும் புல வலிமை ஒரே மாதிரியாக இருக்கும்

இவை மின் துருவமானவை என்றும், எனவே மின்சார புலத்தில், வழக்கமான (இதன் விளைவாக), மின்புலத்தின் சக்திகளைப் பொறுத்து இருமுனை மூலக்கூறுகளின் ஒரு குறிப்பிட்ட நோக்குநிலை காரணமாகவும் இது நிகழ்கிறது என்று அவர் விளக்கினார். வாயு அல்லது கரைந்த நிலையில் இருந்தால், இருமுனை மூலக்கூறுகளின் இந்த நோக்குநிலை வெப்ப இயக்கத்தின் காரணமாக சீர்குலைக்கப்படுகிறது. எனவே, இருமுனை மூலக்கூறுகளின் நோக்குநிலையைப் பொறுத்து கூறு அதிகரிக்கும் போது குறைகிறது

TO- நிலையான;

μ என்பது இருமுனை மூலக்கூறின் மின் கணம், இது அழைக்கப்படுகிறது .

மேலே உள்ள சமன்பாடு வாயு நிலை மற்றும் துருவமற்ற (, முதலியன) வடிவங்களில் சோதனைத் தரவைக் கணக்கிடுவதை சாத்தியமாக்குகிறது.

சில நேரங்களில் ஒரு கோவலன்ட் ஸ்ட்ரோக்கின் நடுவில் ஒரு அம்பு வைக்கப்படுகிறது, எடுத்துக்காட்டாக:

எனவே, அளவின் வரிசையானது அடிப்படைக் கட்டணம் (4.8 ∙ 10-10 மின் அலகுகள்) மற்றும் நீளம் ஆகியவற்றின் மூலம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது, இது அணுக்கரு தூரங்களுக்கு 10-8க்கு அருகில் இருக்கும். செ.மீ.எனவே, Debye அலகுகள் என்று அழைக்கப்படும் அளவுகளை வெளிப்படுத்துவது வசதியானது ( டி), சமம் 10 –10 ∙ 10 –8 =10 –18 el.-st. அலகுகள்∙ செ.மீ

முற்றிலும் கோவலன்ட் (ஹோமியோபோலார்) பிணைப்புக்கு அது பூஜ்ஜியத்திற்குச் சமமாக இருக்க வேண்டும், மேலும் முற்றிலும் கோவலன்ட் ஒன்றிற்கு அது கட்டணத்தின் (4.8 ∙ 10 –10 மின்சார அலகுகள்) அளவின் மூலம் அளவிடப்பட வேண்டும். ஆர் A+ ஆர்இரண்டு தகவல்தொடர்பு கூட்டாளர்களின் பி - கூறுகள் ஏ மற்றும் பி.

அது μ என்று மாறியது = பின்வருவனவற்றிற்கு 0:

2. சமச்சீர் டையடோமிக் A-A வகை: H 2, N 2, O 2, Cl 2.

3. சமச்சீர் நேரியல் ட்ரைஅடோமிக், டெட்ராடோமிக், முதலியன வகை B-(A) n-பி: ஓ = சி = ஓ, எஸ் = சி = எஸ்,

4. சமச்சீர் டெட்ராஹெட்ரல் வகை AB 4: CH 4, CCL 4, SiCl 4, SnJ 4.

பூஜ்ஜியத்திலிருந்து குறிப்பிடத்தக்க வகையில் வேறுபட்டவை: 1. சமச்சீரற்ற டையடோமிக் வகை A-B:

2. சமச்சீரற்ற நேரியல் வகை VA-உடன்;

3. நேரியல் அல்லாத வகை B-A-B:

4. வகை AB 3:

H 2 O, H 2 S போன்ற y இன் இருப்பு பிணைப்புகள் y மற்றும் ஒரு கோணத்தில் அமைந்திருப்பதன் மூலம் விளக்கப்படுகிறது; குவாண்டம் இயந்திர காரணங்களுக்காக, இந்த கோணம் 90 ° க்கு சமமாக இருக்க வேண்டும், ஆனால் மாற்றீடுகளின் பரஸ்பர விரட்டல் காரணமாக இது ஓரளவு சிதைந்துள்ளது. எனவே, எடுத்துக்காட்டாக, HOH கோணம் ~105°க்கு சமமாக மாறும்.

திசை அளவுகளாக, திசையன் கூட்டல் விதிக்குக் கீழ்ப்படிய வேண்டும் என்பதைக் கருத்தில் கொண்டு, HOH கோணத்தின் மதிப்பை அறிந்து, ஒவ்வொரு O-H பிணைப்பாலும் அறிமுகப்படுத்தப்பட்ட தருணங்களின் இணையான வரைபடத்தை உருவாக்கி அவற்றின் மதிப்பைக் கண்டறியலாம். μOH இன் இந்த மதிப்பு 1.51 க்கு சமமாக மாறும் டி.

ஒரு குறிப்பிடத்தக்க தருணம் உள்ளது. அதற்கு ஒரு பிரமிடு அமைப்பு நிரூபிக்கப்பட்டது, மேலும் பிரமிட்டின் மேற்பகுதியில் உள்ள தட்டையான கோணம், மையத்தில் (கோணம் HNH) ~107° ஆகும். மேலே உள்ளதைப் போன்ற ஒரு கணக்கீடு தற்போது கொடுக்கிறது N-H பத்திரங்கள்மதிப்பு μ NH =1.31 டி.

CH 4 மற்றும் CH 3 -CH 3 க்கு மட்டுமல்ல, பொதுவாக அனைவருக்கும் இது பூஜ்ஜியத்திற்கு சமம் என்று மாறியது.

அட்டவணையில் 31 சிலவற்றை செயல்பாட்டு மாற்றுகளுடன் ஒப்பிடுகிறது. அட்டவணையில் உள்ள தரவுகளிலிருந்து. 31 டெரிவேடிவ்களின் மதிப்பு முக்கியமாக வரம்புகளுக்குள் கிட்டத்தட்ட நிலையானதாக (அல்லது சிறிது அதிகரித்து) இருப்பதன் மூலம் தீர்மானிக்கப்படுகிறது என்று நாம் முடிவு செய்யலாம் (சிறிய விலகல்கள் தொடரின் முதல் விதிமுறைகளில் மட்டுமே காணப்படுகின்றன).

இருப்பினும், மிகவும் சிக்கலானவற்றில், சில அம்சங்களை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ள வேண்டும். எனவே, எடுத்துக்காட்டாக, CH 4 மற்றும் CCL 4 ஆகியவை பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருப்பதால், CH 3 Cl மற்றும் CHCl 3 ஆகியவை ஒரே மாதிரியாக இருக்க வேண்டும். இருப்பினும், CH 3 Cl க்கு இந்த மதிப்பு (1.87 டி) CHCl 3 ஐ விட கணிசமாக அதிகமாக உள்ளது, இதற்கு μ=0.95 டி. மூன்று கருக்களின் பரஸ்பர விரட்டல் அதன் அதிகரிப்பின் திசையில் (109 ° முதல் ~ 116 ° வரை) СlСCl கோணத்தை வலுவாக சிதைக்கிறது, இதன் விளைவாக, НСl கோணங்கள் - அவை குறையும் திசையில் .

ஆக்ஸிஜன் சேர்மங்களின் ஒப்பீடு

y ~105° க்கு இடையே உள்ள கோணம், தொடரில் அதிகரிக்கும் நோக்கில் பெருகிய முறையில் சிதைந்துள்ளது என்ற முடிவுக்கு இட்டுச் செல்கிறது.

IN வரிசை R-O-Hஇந்த தொடரில் (μ≈l,7) dc-field moment இன் ஒப்பீட்டு நிலைத்தன்மையை விளக்கும் எந்த தீவிரமான R க்கும் இது போன்ற, வெளிப்படையாக, அடைய முடியாது. டி) y இன் குறைவு (இந்தக் கோணம் 60°க்கு அருகாமையில் இருக்கும்) 1.88 இன் மதிப்புடன் ஒப்பிடும்போது கூட அதிகரிப்பை ஏற்படுத்துகிறது. டி.

O=C=O போன்ற நேரியல் சமச்சீரானவை μ ஐக் கொண்டுள்ளன = எதிரெதிர் இயக்கப்பட்ட வலுவான இருமுனைகளின் பரஸ்பர இழப்பீடு காரணமாக 0 S-O இணைப்புகள்(μ CO =2.5 டி). இருமுனைகளின் இதேபோன்ற இழப்பீடு ஏற்படுகிறது, எடுத்துக்காட்டாக, டிக்ளோரோ-பதிலீடு செய்யப்பட்ட வழித்தோன்றல்களின் விஷயத்தில்